\(\Delta x.\,\Delta v = \frac{h}{{4\pi m}}\)
[Heisenberg' uncertainty principle]
or \(\Delta x = \frac{h}{{4\pi m.\Delta v}}\)
Thus, \(\Delta {x_A} = \frac{h}{{4\pi \times 0.05 \times m}}....(i)\)
\(\Delta {x_B} = \frac{h}{{4\pi \times 0.02 \times 5m}}....(ii)\)
Dividing \((i)\) by \((ii)\), we get
\(\frac{{\Delta {x_A}}}{{\Delta {x_B}}} = \frac{{0.02 \times 5}}{{0.05}} = \frac{{10}}{5}\,or\,2\)
$(I)$ જેમ જેમ તરંગલંબાઈ ઘટે છે, તેમ શ્રેણીની રેખાઓ એક બીજામાં ભળી જાય છે
$(II)$ પૂર્ણાંક $n_{1}$ એ $2$ બરાબર થાય છે.
$(III)$ સૌથી લાંબી તરંગલંબાઇની રેખાઓ અનુરૂપ $\mathrm{n}_{2}=3$ છે .
$(IV)$ હાઇડ્રોજનની આયનીકરણ ઊર્જા આ રેખાઓની તરંગ સંખ્યામાંથી ગણતરી કરી શકાય છે
[ઇલેક્ટ્રોનનું દળ $\left.=9.1 \times 10^{-31}\, {~kg}, {~h}=6.63 \times 10^{-34}\, {~J} {~s}, \pi=3.14\right]$