\(\therefore\) \(\frac{{{\text{R}}_{\text{B}}}}{{{\text{R}}_{\text{A}}}}=\frac{{{\text{R}}_{\text{o}}}{{\text{e}}^{-{{\lambda }_{\text{B}}}\text{t}}}}{{{\text{R}}_{\text{o}}}{{\text{e}}^{-{{\lambda }_{\text{B}}}t}}}\) \(={{\text{e}}^{-\left( {{\lambda }_{B}}-{{\lambda }_{\text{A}}} \right)\text{t}}}={{\text{e}}^{-3\text{t}}}\)
\({\Rightarrow} {\lambda_{B}-\lambda_{A}=3} \)
\(\Rightarrow \) \(\frac{\ell {{n}^{2}}}{{{T}_{B}}}-\frac{\ell n2}{\ell n2}=3\)
\({\Rightarrow \quad T_{B}=\frac{\ell n 2}{4}}\)
વિધાન $2 :$ ન્યુક્લિયોનદીઠ બંધન-ઊર્જા ભારે ન્યુક્લિયસ માટે $Z $ માં વધારો થતા વધે છે, જ્યારે હલકા ન્યુક્લિયસ માટે તે $Z$ માં વધારો થતા ઘટે છે.